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纳米微球NH2—Fe3O4@聚乙二醇@ZnO的制备及其光催化性能

陈嘉磊, 刘琦, 胡亚一, 沈周元, 陈秀玲, 周先波

陈嘉磊, 刘琦, 胡亚一, 等. 纳米微球NH2—Fe3O4@聚乙二醇@ZnO的制备及其光催化性能[J]. 复合材料学报, 2020, 37(7): 1639-1648. DOI: 10.13801/j.cnki.fhclxb.20191107.001
引用本文: 陈嘉磊, 刘琦, 胡亚一, 等. 纳米微球NH2—Fe3O4@聚乙二醇@ZnO的制备及其光催化性能[J]. 复合材料学报, 2020, 37(7): 1639-1648. DOI: 10.13801/j.cnki.fhclxb.20191107.001
CHEN Jialei, LIU Qi, HU Yayi, et al. Preparation and photocatalytic properties of NH2—Fe3O4@polyethylene glycol@ZnO nanospheres[J]. Acta Materiae Compositae Sinica, 2020, 37(7): 1639-1648. DOI: 10.13801/j.cnki.fhclxb.20191107.001
Citation: CHEN Jialei, LIU Qi, HU Yayi, et al. Preparation and photocatalytic properties of NH2—Fe3O4@polyethylene glycol@ZnO nanospheres[J]. Acta Materiae Compositae Sinica, 2020, 37(7): 1639-1648. DOI: 10.13801/j.cnki.fhclxb.20191107.001

纳米微球NH2—Fe3O4@聚乙二醇@ZnO的制备及其光催化性能

基金项目: 浙江省大学生科技创新活动计划暨新苗人才计划(2019R401190);浙江省高校实验室工作研究项目(YB201937);浙江大学宁波理工学院校级教学研究与改革重点项目(NITJG-201917)
详细信息
    通讯作者:

    周先波,硕士,高级实验师,研究方向为环境化学  E-mail:zxb@nit.net.cn

  • 中图分类号: TB332

Preparation and photocatalytic properties of NH2—Fe3O4@polyethylene glycol@ZnO nanospheres

  • 摘要: 首先合成氨基功能化Fe3O4(NH2—Fe3O4),并以NH2—Fe3O4为磁核,六水合硝酸锌(Zn(NO3)2·6H2O)为锌源,在表面活性剂聚乙二醇(PEG,PEG-400)辅助下通过水热法制备PEG修饰的ZnO(NH2—Fe3O4@PEG@ZnO)磁性复合材料。利用XRD、SEM、TEM、XPS、紫外-可见-近红外分光光度计、比表面吸附仪(BET)、振动样品磁强计(VSM)等对NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料组成、形貌、磁性能等进行表征。并进一步以罗丹明B(RhB)染料为模拟污染物,对NH2−Fe3O4@PEG@ZnO复合材料的光催化降解性能进行研究,采用单因素法探究Fe与Zn的原子比(n(Fe)∶n(Zn))、合成温度、表面活性剂种类及用量对NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料光催化降解性能的影响。结果表明,n(Fe)∶n(Zn)=1∶15、水热合成温度为180℃制备的NH2—Fe3O4@ZnO复合材料具有良好的光降解性能,0.0500 g NH2—Fe3O4@ZnO复合材料在紫外光照射20 min内对50 mL RhB(1.0×10−5 mol·L−1)溶液降解率为90.36%。而相同条件制备的NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料呈微球状,比表面积为11.43 m2·g−1,禁带宽度为2.51 eV,对RhB的光催化降解率可提高至99.36%,循环使用10次后,其对RhB的光催化降解率仍可达96.48%,PEG-400对NH2—Fe3O4@ZnO复合材料的光催化活性具有较大的协同效应。
    Abstract: The amino functionalized Fe3O4(NH2—Fe3O4) had been successfully prepared as magnetic core. With zinc nitrate hexahydrate (Zn(NO3)2·6H2O) as zinc source and polyethylene glycol(PEG, PEG-400) as surfactant, the magnetic composite based on zinc oxide and PEG-400-modified (NH2—Fe3O4@PEG@ZnO) composite was synthesized by hydrothermal process. The composition, morphology and magnetic properties of the NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite were characterized by a series of techniques including XRD, SEM, TEM, XPS, UV-VIS-NIR spectroscopy, specific surface area analyzer(BET), vibrating sample magnetometer(VSM) and so on. The photocatalytic performance of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite under ultraviolet light was investigated by using the degradation of Rhodamine B (RhB) dye as a simulated pollutant. The influencing factors such as the atomic ratio of Fe to Zn(n(Fe)∶n(Zn)), reaction temperature, types and dosages of surfactant on photocatalytic degradation performance were investigated by one-factor method. The results show that NH2—Fe3O4@ZnO composite has good photocatalytic activity which is synthesized by n(Fe)∶n(Zn) is 1∶15 and the hydrothermal temperature is 180℃. The degradation rate of 50 mL RhB(1.0×10−5 mol·L−1) is 90.36% when use 0.0500 g NH2—Fe3O4@ZnO composite as a catalyst under ultraviolet light within 20 min. The specific surface area of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite is 11.43 m2·g−1, the forbidden band width is about 2.51 eV and degradation rate of RhB is up to 99.36%. After 10 times of recycling, the photocatalytic degradation rate of RhB can still reach 96.48%. The combination of NH2−Fe3O4@ZnO composite and PEG-400 has a synergistic effect on improving the photocatalytic activity.
  • 国内外大量理论和试验研究表明[1-2],服役条件下纤维增强树脂复合材料(FRP)筋/混凝土构件的变形和裂缝宽度均大于钢筋/混凝土构件,导致FRP筋/混凝土构件的设计经常是正常使用极限状态控制。因此,准确计算FRP筋/混凝土构件的刚度和裂缝宽度是进行FRP筋/混凝土结构设计的前提。FRP筋/混凝土构件开裂后,由于FRP筋与混凝土之间存在黏结作用,相邻裂缝间混凝土和FRP筋共同承受拉力,从而使构件裂缝间FRP筋的平均轴向刚度大于纯FRP筋的轴向刚度,这一现象称为拉伸刚化[3-4]。因此,为了精确计算FRP筋/混凝土构件的变形和裂缝宽度,必须考虑拉伸刚化效应。

    目前对于FRP筋/混凝土刚化效应的理论和试验研究开展得均不多。理论方面,根据不同的目的可以将考虑拉伸刚化模型分为宏观模型和微观模型[5]。宏观模型主要包括有效模量模型和修正本构方程模型。杆系结构分析通常采用有效模量模型方法。该方法采用杆件未开裂截面和开裂截面的惯性矩的某种组合来表示杆件的有效惯性模量,主要用于计算杆件的变形。目前已有的FRP筋/混凝土构件有效模量模型主要在钢筋/混凝土构件模型的基础上修正得到,如ACI-440模型[6]和EC2模型[7]等;对于较为精细的分析,如二维、三维有限元分析,则采用修改钢筋或混凝土的应力-应变关系的方式考虑拉伸刚化效应。该方法在模型引入一些参数(如配筋率、FRP筋与混凝土的模量比)来控制相应材料应力-应变曲线的形状,常见的考虑拉伸刚化的混凝土本构方程有Bischoff混凝土模型[8]等。微观模型主要以FRP筋/混凝土拉伸试件为主要研究对象,通常以一维力学模型为基础,考虑FRP筋/混凝土之间的黏结-滑移关系,采用不同的解析和数值方法对该模型进行求解,并得到力和平均应变等关系,微观模型主要关注FRP筋/混凝土结构拉伸刚化机制,并用于校核宏观模型。Baena等[9]采用非线性有限差分法对FRP筋/混凝土拉伸构件变形过程分析。该研究采用实测黏结-滑移关系考虑拉伸刚化效应,计算结果与试验结果和EC2模型预测结果均吻合良好。Miglietta等[10]采用离散元-有限元混合法研究了玻璃纤维增强树脂复合材料(GFRP)筋/混凝土拉伸构件的拉伸刚化,并与已有试验结果进行对比。结果表明,离散元-有限元混合法能够对构件变形、裂缝间距和宽度及裂缝的扩展情况进行较为精确的模拟。Ghiassi等[11]对FRP布加固拉伸混凝土构件进行分析。研究考虑了混凝土开裂后裂缝间的桥联力、钢筋/混凝土间黏结力及FRP/混凝土间黏结力。研究结果用于确定裂缝间距、FRP布临界粘贴率、FRP布黏结强度及粘贴长度。Bischoff等[8]通过试验研究表明同等应变水平下,GFRP筋/混凝土构件的拉伸刚化效应大于钢筋/混凝土应变,认为拉伸刚化效应与配筋率无关,并基于此提出了拉伸刚化效应系数。Baena等[12]通过试验研究对比了ACI规范和EC2规范的刚度模型与裂缝宽度模型的预测精度。结果表明,ACI规范公式高估了构件的刚度,EC2规范公式计算结果与试验结果吻合良好。裂缝宽度预测方面则ACI规范公式优于EC2规范公式。Vilanova等[13]通过试验研究了持续荷载作用下GFRP筋的拉伸刚化效应。结果表明,持续荷载作用下GFRP筋与混凝土的黏结力发生退化,从而导致拉伸刚化效应退化。研究结果还表明,拉伸刚化效应损失率随混凝土强度的增大而减小。

    综上可知,目前关于FRP筋构件拉伸刚化效应理论研究中,已有研究的数值解法尽管能得到拉伸构件的全程受力过程,但其缺点在于实现较为复杂,且不便于获取控制参数。为解决以上问题,本文在前人研究基础上,提出了基于简化四线性黏结-滑移模型的FRP筋/混凝土拉伸构件全过程分析解析解。在通过已有试验数据验证其正确性后,对控制其拉伸刚化效应的影响因素进行参数分析。

    国内外学者对FRP筋/混凝土的黏结-滑移关系进行了大量研究,并提出相应的黏结-滑移模型[14]。目前应用较广的主要有三个模型,分别为BPE模型、BPE改进模型和Harajli模型。

    BPE模型由Eligehausen等[15]提出,该模型可分为四个阶段(如图1所示):(1)化学胶结力和机械咬合力逐渐发挥作用的非线性上升阶段;(2)最大切应力恒定阶段;(3)机械咬合力和化学胶结力逐渐失效的线性下降阶段;(4)表面摩擦力主导的摩擦切应力恒定阶段。

    图  1  BPE模型
    Figure  1.  BPE model

    BPE模型的数学表达式为

    {τ=τmax (1)

    式中:{\tau _{\max }}为最大黏结应力;{\delta _1}为达到{\tau _{\max }}对应的滑移量;\alpha 为控制非线性上升阶段的曲率参数;{\delta _2}为第二阶段结束时对应的滑移量;{\delta _3}为第三阶段结束时滑移量;{\tau _{\rm{l}}}为摩擦切应力恒定阶段大小。

    Cosenza等[16]通过对比试验曲线和数值分析曲线发现,对于FRP筋而言,并不需要考虑最大切应力恒定阶段,基于该事实,提出了BPE改进模型,如图2所示,其数学表达式为

    图  2  BPE改进模型
    Figure  2.  Modified BPE model
    \left\{ \begin{array}{l} \tau = {\tau _{\max }}{\left( {\dfrac{\delta }{{{\delta _1}}}} \right)^\alpha }\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;0 \leqslant \delta \leqslant {\delta _1}\\ \tau = \dfrac{{{\tau _{\rm{l}}} - {\tau _{\max }}}}{{{\delta _{\rm{f}}} - {\delta _1}}}\delta + \dfrac{{{\tau _{\max }}{\delta _{\rm{f}}} - {\tau _{\rm{l}}}{\delta _1}}}{{{\delta _{\rm{f}}} - {\delta _1}}}\;\;{\delta _1} \leqslant \delta \leqslant {\delta _{\rm{f}}}\\ \tau = {\tau _{\rm{l}}}\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;{\delta _{\rm{f}}} \leqslant \delta \end{array} \right. (2)

    式中,{\delta _{\rm{f}}}为线性下降段结束时对应的滑移量。

    Harajli等[17-19]根据不同的黏结破坏形式,提出了适用于普通变形钢筋和FRP筋的Harajli模型,如图3所示,该模型表达式与BPE模型相同,不同之处在于对模型参数的取值。

    图  3  Harajli模型
    Figure  3.  Harajli’s model

    为了简化后续过程推导,本文在上述模型基础上,对BPE改进模型进行简化,提出四线性黏结-滑移模型,如图4所示,在保证黏结-滑移曲线面积不变的原则下,将BPE改进模型中的非线性上升段简化为两段斜率递减的上升段,线性下降阶段和摩擦切应力恒定阶段保持不变。其中参数取值结合三个模型,根据构件中的FRP筋类型和混凝土强度而定。因此,黏结-滑移关系可表示为

    图  4  四线性黏结-滑移模型
    Figure  4.  Quadrilinear bond-slip model
    \tau = \left\{ \begin{array}{l} \dfrac{{k{\tau _{\max }}}}{{{\delta ^*}}}\delta \;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;0 \leqslant \delta \leqslant {\delta ^*}\\ \dfrac{{{\tau _{\max }}(1 - k)}}{{{\delta _1} - \delta }}\delta + \dfrac{{{\tau _{\max }}(k{\delta _1} - {\delta ^*})}}{{{\delta _1} - {\delta ^*}}}\;\;\;\;\;\;{\delta ^*} \leqslant \delta \leqslant {\delta _1}\\ \dfrac{{{\tau _{\rm{l}}} - {\tau _{\max }}}}{{{\delta _{\rm{f}}} - {\delta _1}}}\delta + \dfrac{{{\tau _{\max }}{\delta _{\rm{f}}} - {\tau _{\rm{l}}}{\delta _1}}}{{{\delta _{\rm{f}}} - {\delta _1}}}\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;{\delta _1} \leqslant \delta \leqslant {\delta _{\rm{f}}}\\ {\tau _{\rm{l}}}\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;\;{\delta _{\rm{f}}} \leqslant \delta \end{array} \right. (3)

    式中:\tau 为FRP筋和混凝土间的切应力;\delta 为FRP筋和混凝土间的相对滑移;k{\tau _{\max }}为弹性阶段结束切应力大小,对应的滑移量为{\delta ^*}{\tau _{\max }}为最大切应力,对应滑移量为{\delta _1}{\tau _{\rm{l}}}为水平段切应力大小,对应滑移量为{\delta _{\rm{f}}}

    考虑一长度为2L的FRP筋/混凝土轴线拉伸构件,如图5(a)所示。设FRP筋轴线为x轴,以构件为原点建立坐标系,轴向拉力T沿x轴,直接作用于FRP筋。在推导过程中,采取如下假定:(1) FRP筋轴线必定与构件轴线重合,不存在偏心距;(2)混凝土截面各处变形相同,即不考虑应变梯度效应;(3) FRP筋和混凝土均为均匀材料,破坏前为线弹性材料,且其界面各点黏结-滑移关系一致。

    图  5  纤维增强树脂复合材料(FRP)筋/混凝土单轴拉伸构件分离体内力学关系
    Figure  5.  Internal forces for uniaxial loading of fiber reinforced polymer (FRP) bars/concrete tensile specimen ((a) Uniaxial tensile member; (b) Free body of tensile member; (c) Internal stress resultant in concrete; (d) Internal stress resultant in FRP bar)

    由于对称性,以下仅取x轴正方向的一半构件作为研究对象[20]。由图5(b)所示单元体可以建立平衡方程如下:

    {F_{\rm{p}}} + {F_{\rm{c}}} = T (4)

    式中:{F_{\rm{p}}}为FPR筋所受轴力;{F_{\rm{c}}}为混凝土所受轴力。

    在FRP筋与混凝土的接触面分别取出长度为{\rm{d}}x的FRP筋单元体与混凝土单元体,由图5(c)图5(d)可得单元体平衡方程为

    \frac{{{\rm{d}}{F_{\rm{p}}}}}{{{\rm{d}}x}} = \tau p, \;\;\frac{{{\rm{d}}{F_{\rm{c}}}}}{{{\rm{d}}x}} = - \tau p (5)

    式中:\tau 为接触面的切应力;p为FRP筋截面周长。

    根据式(5)可以得到FRP筋应力为

    \frac{{{\rm{d}}{\sigma _{\rm{p}}}}}{{{\rm{d}}x}} = \frac{{2\tau }}{r} (6)

    式中:{\sigma _{\rm{p}}}为FRP筋正应力;r为FRP筋半径。

    根据定义相对滑移\delta 可表示为

    \delta = {u_{\rm{p}}} - {u_{\rm{c}}} (7)

    式中:{u_{\rm{p}}}为FRP筋的伸长量;{u_{\rm{c}}}为混凝土的伸长量。

    根据假设(3),FRP筋与混凝土的本构方程可表式为

    {\sigma _{\rm{p}}} = {E_{\rm{p}}}\frac{{{\rm{d}}{u_{\rm{p}}}}}{{{\rm{d}}x}} (8)
    {\sigma _{\rm{c}}} = {E_{\rm{c}}}\frac{{{\rm{d}}{u_{\rm{c}}}}}{{{\rm{d}}x}} (9)

    式中:{\sigma _{\rm{p}}}{\sigma _{\rm{c}}}分别为FRP筋轴向应力和混凝土轴向应力;{E_{\rm{p}}}{E_{\rm{c}}}分别为FRP筋和混凝土的弹性模量。

    对式(7)分别求一阶、二阶导数,并结合式(8)和式(9)可得

    \frac{{{\rm{d}}\delta }}{{{\rm{d}}x}} = {\sigma _{\rm{p}}}{A_{\rm{p}}}\left( {\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}} \right) - \frac{T}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (10)
    \frac{{{{\rm{d}}^2}\delta }}{{{\rm{d}}{x^2}}} = \frac{{{\rm{d}}{\sigma _{\rm{p}}}}}{{{\rm{d}}x}}{A_{\rm{p}}}\left( {\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}} \right) (11)

    式中,{A_{\rm{p}}}{A_{\rm{c}}}分别为FRP筋和混凝土的横截面积。

    将式(6)代入式(11)可得到控制方程如下:

    \frac{{{{\rm{d}}^2}\delta }}{{{\rm{d}}{x^2}}} - {\lambda ^2}\tau = 0 (12)

    其中,

    {\lambda ^2} = p\left(\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\right) (13)

    利用四线性黏结-滑移模型,并结合控制方程式(12),可以将FRP筋/混凝土构件拉伸过程划分为四个阶段。

    当轴向拉力T较小,在x = L处的\tau 小于k{\tau _{\max }}时,组成黏结力的化学胶结力和机械咬合力随着拉力增大逐渐起作用,此时黏结-滑移处于弹性阶段,分离体内黏结应力分布如图6所示。

    图  6  FRP筋/混凝土弹性阶段黏结应力分布
    Figure  6.  Distribution of bond stress of FRP bars/concrete at elastic stage

    0 \leqslant \delta \leqslant {\delta ^*}时对应的式(3)代入式(12)可得:

    \frac{{{{\rm{d}}^2}\delta }}{{{\rm{d}}{x^2}}} - \lambda _1^2\delta = 0 (14)

    其中,

    \lambda _1^2 = \frac{{kp{\tau _{\max }}}}{{{\delta ^*}}}\left( {\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}} \right) (15)

    该阶段的边界条件为:(1)x = 0\delta = 0;(2)x = L{\sigma _{\rm{p}}}{A_{\rm{p}}} = T

    根据上述边界条件可求得滑移量\delta

    \delta = \frac{{T\sinh {\lambda _1}x}}{{{\lambda _1}{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}\cosh {\lambda _1}L}} (16)

    将式(16)代入式(10)可求得FRP筋应力{\sigma _{\rm{p}}}

    {\sigma _{\rm{p}}} = \frac{{T{E_{\rm{p}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\left( {1 + \frac{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}\cosh {\lambda _1}x}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}\cosh {\lambda _1}L}}} \right) (17)

    将式(16)代入式(12)可求得接触面切应力\tau

    \tau = \frac{{Tk{\tau _{\max }}\sinh {\lambda _1}x}}{{{\lambda _1}{\delta ^*}{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}\cosh {\lambda _1}L}} (18)

    在0~L内对式(17)积分可得FRP筋伸长量{u_{\rm{p}}}

    {u_{\rm{p}}} = \frac{{T{E_{\rm{c}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\left( {1 + \frac{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}\frac{{\tanh \left( {{\lambda _1}L} \right)}}{{{\lambda _1}L}}} \right) (19)

    x = L处的切应力等于k{\tau _{\max }}时,该阶段结束,此时施加在构件上的轴向拉力大小为

    {T_{1\max }} = {\lambda _1}{\delta ^*}{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}\coth \left( {{\lambda _1}L} \right) (20)

    当轴向拉力大于{T_{1\max }}时,在x=L处的\tau 逐渐大于k{\tau _{\max }},化学胶结力和机械咬合力伴随着微弱的失效继续增大,直到达到{\tau _{\max }}。此时黏结-滑移处于硬化阶段,记硬化长度为e,分离体内黏结应力如图7所示,将对应的式(3)代入式(11),其中弹性段的方程同式(14)。求得{\delta }^{*}\leqslant \delta \leqslant {\delta }_{1}时对应的方程为

    图  7  FRP筋/混凝土硬化阶段黏结应力分布
    Figure  7.  Distribution of bond stress of FRP bars/concrete at hardening stage
    \frac{{{{\rm{d}}^2}\delta }}{{{\rm{d}}{x^2}}} - \lambda _2^2\delta = \lambda _2^2\left( {\frac{{k{\delta _1} - {\delta ^*}}}{{1 - k}}} \right), \;\;{\delta ^*} \leqslant \delta \leqslant {\delta _1} (21)

    其中,

    \lambda _2^2 = \frac{{\left( {1 - k} \right)p{\tau _{\max }}}}{{{\delta _1} - {\delta ^*}}}\left( {\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}} \right) (22)

    该阶段的边界条件为:(1)x = 0\delta = 0;(2)x = L - e\delta = {\delta ^*};(3)x = L{\sigma _{\rm{p}}}{A_{\rm{p}}} = T;(4)在0 \sim L内,任意位置FRP筋应力连续可导。因此,可求出0 \leqslant \delta \leqslant {\delta ^*}范围内的表达式为

    \delta = \frac{{{\delta ^*}\sinh \left( {{\lambda _1}x} \right)}}{{\sinh \left[ {{\lambda _1}\left( {L - e} \right)} \right]}} (23)
    \tau = \frac{{k{\tau _{{\rm{max}}}}\sinh ({\lambda _1}x)}}{{\sinh \left[ {{\lambda _1}(L - e)} \right]}} (24)
    {\sigma _{\rm{p}}} = \frac{{kp{\tau _{\max }}\cosh ({\lambda _1}x)}}{{{\lambda _1}{A_{\rm{p}}}\sinh \left[ {{\lambda _1}(L - e)} \right]}} + \frac{{T{E_{\rm{p}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (25)

    求得{\delta ^*} \leqslant \delta \leqslant {\delta _1}范围内的表达式为

    \begin{split} \delta =& \dfrac{{{\lambda _1}{\delta ^*}}}{{{\lambda _2}}}\coth \left[ {{\lambda _1}(L - e)} \right]\sinh \left[ {{\lambda _2}(x - L + e)} \right] + \\& \dfrac{k}{{1 - k}}({\delta _1} - {\delta ^*})\cosh \left[ {{\lambda _2}(x - L + e)} \right] - \dfrac{{k{\delta _1} - {\delta ^*}}}{{1 - k}} \end{split} (26)
    \begin{split} \tau =& \frac{{{\lambda _2}k{\tau _{\max }}}}{{{\lambda _1}}}\coth \left[ {{\lambda _1}(L - e)} \right]\sinh \left[ {{\lambda _2}(x - L + e)} \right] +\\& k{\tau _{\max}}\cosh \left[ {{\lambda _2}(x - L + e)} \right] \end{split} (27)
    \begin{split} {\sigma _{\rm{p}}} =& \frac{{pk{\tau _{\max }}}}{{{\lambda _1}{A_{\rm{p}}}}}\coth \left[ {{\lambda _1}(L - e)} \right]\cosh \left[ {{\lambda _2}(x - L + e)} \right] + \\& \frac{{pk{\tau _{\max }}}}{{{\lambda _2}{A_{\rm{p}}}}}\sinh \left[ {{\lambda _2}(x - L + e)} \right] + \frac{{T{E_{\rm{p}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} \end{split} (28)

    0 \sim L - e内时,对式(25)换算成平均应变后进行积分可得弹性段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}2 - 1}}

    {u_{{\rm{p}}2 - 1}} = \frac{{kp{\tau _{\max }}}}{{\lambda _1^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{{T(L - e)}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (29)

    L - e \sim L内时对式(28)换算成平均应变后进行积分可得硬化段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}2 - 2}}

    \begin{split} {u_{{\rm{p}}2 - 2}} =& \frac{{kp{\tau _{\max }}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}\left\{ {\frac{1}{{{\lambda _1}{\lambda _2}}}\coth \left[ {{\lambda _1}(L - e)} \right]\sinh ({\lambda _2}e) - \frac{1}{{\lambda _2^2}}} \right\}+\\ & \frac{{kp{\tau _{\max }}}}{{\lambda _2^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}\cosh ({\lambda _2}e) + \frac{{Te}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\\[-12pt] \end{split} (30)

    x = L的切应力达到{\tau _{\max }}时,该阶段结束,硬化长度达到最大,记为{e_{\max }}。此时施加在构件上的轴向拉力大小为

    \begin{split} {T_{2\max }} =& \frac{{kp{\tau _{\max }}({A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}})}}{{{\lambda _1}{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\\&\coth {\lambda _1}(L - {e_{\max }})\cosh ({\lambda _2}{e_{\max }})+\\ & \frac{{kp{\tau _{\max }}({A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}})}}{{{\lambda _2}{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\sinh ({\lambda _2}{e_{\max }}) \end{split} (31)

    当轴向拉力大于{T_{2\max }}时,在x = L处的τ逐渐小于{\tau _{\max }},化学胶结力和机械咬合力大部分开始失效,此时黏结-滑移处于软化阶段,记软化长度为a,分离体内黏结应力如图8所示,将对应的式(3)代入式(12),其中弹性段和硬化段的方程分别对应式(14)和式(21)。求得{\delta _1} \leqslant \delta \leqslant {\delta _{\rm{f}}}时对应的方程为

    图  8  FRP筋/混凝土软化阶段黏结应力分布
    Figure  8.  Distribution of bond stress of FRP bars/concrete at softening stage
    \frac{{{{\rm{d}}^2}\delta }}{{{\rm{d}}{x^2}}} + \lambda _3^2\delta = \lambda _3^2\left(\frac{{{\delta _{\rm{f}}}{\tau _{\max }} - {\delta _1}{\tau _{\rm{l}}}}}{{{\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}}}}\right), \;\;\;{\delta _1} \leqslant \delta \leqslant {\delta _{\rm{f}}} (32)

    其中,

    \lambda _3^2 = \frac{{p({\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}})}}{{{\delta _{\rm{f}}} - {\delta _1}}}\left(\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\right) (33)

    该阶段的边界条件为:(1) x = 0\delta = 0;(2) x = L - e - a\delta = {\delta ^*};(3) x = L - a\delta = {\delta _1};(4) x = L{\sigma _{\rm{p}}}{A_{\rm{p}}} = T;(5)在0 \sim L内,任意位置FRP筋应力连续可导。于是可求得各阶段公式,其中求解弹性段表达式时,采用的控制方程和边界条件与3.2节相同,因此只需将式(23)~式(25)中的L - e替换成L - e - a即可。求得{\delta ^*} \leqslant \delta \leqslant {\delta _1}范围内的表达式为

    \begin{split}\delta =& \frac{{{\delta _1} - {\delta ^*}}}{{1 - k}}({\rm{csch}} {\lambda _2}e - k\coth {\lambda _2}e)\sinh {\lambda _2}(x - L + e + a) +\\ &\frac{{k({\delta _1} - {\delta ^*})}}{{1 - k}}\cosh {\lambda _2}(x - L + e + a) - \frac{{k{\delta _1} - {\delta ^*}}}{{1 - k}}\\[-12pt] \end{split} (34)
    \begin{split}{\sigma _{\rm{p}}} =& \frac{{p{\tau _{\max }}}}{{{\lambda _2}{A_{\rm{p}}}}}({\rm{csch}} {\lambda _2}e - k\coth {\lambda _2}e)\cosh {\lambda _2}(x - L + e + a) + \\ &\frac{{kp{\tau _{\max }}}}{{{\lambda _2}{A_{\rm{p}}}}}\sinh {\lambda _2}(x - L + e + a) + \frac{{T{E_{\rm{p}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} \end{split} (35)
    \begin{split} \tau =& {\tau _{\max }}({\rm{csch}} {\lambda _2}e - k\coth {\lambda _2}e)\sinh {\lambda _2}(x - L + e + a) + \\ &k{\tau _{\max }}\cosh {\lambda _2}(x - L + e + a) \end{split} (36)

    求得{\delta _1} \leqslant \delta \leqslant {\delta _{\rm{f}}}范围内的表达式为

    \begin{split} \delta =& \left[ {\frac{T}{{{\lambda _3}{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}\sec {\lambda _3}a + \frac{{{\tau _{\max }}({\delta _1} - {\delta _{\rm{f}}})}}{{{\tau _{max}} - {\tau _{\rm{l}}}}}\tan {\lambda _3}a} \right]\sin {\lambda _3}\\ & (x - L + a) + \frac{{{\tau _{\max }}({\delta _1} - {\delta _{\rm{f}}})}}{{{\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}}}}\cos {\lambda _3}(x - L + a)\\ & + \frac{{{\delta _{\rm{f}}}{\tau _{\max }} - {\delta _1}{\tau _{\rm{l}}}}}{{{\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}}}} \end{split} (37)
    \begin{split}{\sigma _{\rm{p}}} =& \left(\frac{T}{{{A_{\rm{p}}}}}\frac{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}\sec {\lambda _3}a}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} - \frac{{p{\tau _{\max }}\tan {\lambda _3}a}}{{{\lambda _3}{A_{\rm{p}}}}}\right)\cos {\lambda _3}(x -\! L + a) + \\ &\frac{{p{\tau _{\max }}}}{{{\lambda _3}{A_{\rm{p}}}}}\sin {\lambda _3}(x - L + a) + \frac{{T{E_{\rm{p}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} \end{split} (38)
    \begin{split} \tau =& - \left[\frac{{T({\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}})\sec {\lambda _3}a}}{{{\lambda _3}({\delta _{\rm{f}}} - {\delta _1}){A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} - {\tau _{\max }}\tan {\lambda _3}a\right]\sin {\lambda _3}\\ &(x - L + a) + {\tau _{\max }}\cos {\lambda _3}(x - L + a) \end{split} (39)

    根据式(8),代入各阶段FRP筋应力表达式,可求得弹性段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}3 - 1}}

    {u_{{\rm{p}}3 - 1}} = \frac{{kp{\tau _{\max }}}}{{\lambda _1^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{{T(L - e - a)}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (40)

    硬化段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}3 - 2}}

    {u_{{\rm{p}}3 - 2}} = \frac{{p{\tau _{\max }}(1 - k)}}{{\lambda _2^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{{Te}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (41)

    软化段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}3 - 3}}

    \begin{split} {u_{{\rm{p}}3 - 3}} =& \frac{T}{{{\lambda _3}{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}\frac{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}{\rm{tan}}{\lambda _3}a + \frac{{Ta}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} + \\ &\frac{{p{\tau _{\max }}}}{{\lambda _3^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}(1 - \sec {\lambda _3}a)\\[-12pt] \end{split} (42)

    x = L的切应力减小到{\tau _{\rm{l}}}时,该阶段结束,软化长度达到最大,记为{a_{\max }},此时施加在构件上的轴向拉力大小为

    {T_{3\max }} = ({\tau _{\max }}\sec {\lambda _3}{a_{\max }} - {\tau _{\rm{l}}}){\lambda _3}{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}\frac{{{\delta _{\rm{f}}} - {\delta _1}}}{{{\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}}}}\cot {\lambda _3}{a_{\max }} (43)

    当轴向拉力大于{T_{3\max }}时,在x = L处的切应力等于{\tau _{\rm{l}}},并向原点方向蔓延,此时化学胶结力和机械咬合力全部失效,只有界面摩擦力提供微弱的黏结力,此时黏结-滑移处于摩擦阶段,记摩擦长度为d,分离体内黏结应力如图9所示。将对应的式(3)代入弹性段、硬化段和软化段的方程式(14)、式(21)和式(32)。求得\delta \geqslant {\delta _{\rm{f}}}对应的方程为

    图  9  FRP筋/混凝土摩擦阶段黏结应力分布
    Figure  9.  Distribution of bond stress of FRP bars/concrete at frictional stage
    \frac{{{{\rm{d}}^2}\delta }}{{{\rm{d}}{x^2}}} - p{\tau _{\rm{l}}}\left(\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}\right) = 0, \;\;\delta \geqslant {\delta _{\rm{f}}} (44)

    该阶段的边界条件为:(1)x = 0\delta = 0;(2)x = L - e - a - d\delta = {\delta ^*};(3)x = L - a - d\delta = {\delta _1};(4)x = L - d\delta = {\delta _{\rm{f}}};(5)x = L{\sigma _{\rm{p}}}{A_{\rm{p}}} = T;(6)在0\sim L内,任意位置FRP筋应力连续可导。因此,可求得各阶段公式,其中求解弹性阶段采用的控制方程和边界条件与3.2节相同,只需将式(23)~式(25)中的L - e替换成L - e - a - d;同理,求解硬化段采用的控制方程和边界条件与3.3节相同,只需将式(34)~式(36)中的L - e - a替换成L - e - a - d,不再赘述。

    求得{\delta _1} \leqslant \delta \leqslant {\delta _{\rm{f}}}范围内的表达式为

    \begin{split} \delta =& \frac{{{\delta _1} - {\delta _{\rm{f}}}}}{{{\tau _{\max }} - {\tau _1}}}({\tau _{\rm{l}}}\csc {\lambda _3}a - {\tau _{\max }}\cot {\lambda _3}a)\sin {\lambda _3}\\ & (x - L + a + d) + \frac{{{\tau _{\max }}({\delta _1} - {\delta _{\rm{f}}})}}{{{\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}}}}\cos {\lambda _3}(x - L + a + d)+\\ & \frac{{{\delta _{\rm{f}}}{\tau _{\max }} - {\delta _1}{\tau _{\rm{l}}}}}{{{\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}}}}\\[-12pt] \end{split} (45)
    \begin{split} {\sigma _{\rm{p}}} =& \frac{p}{{{\lambda _3}{A_{\rm{p}}}}}({\tau _{\max }}\cot {\lambda _3}a - {\tau _{\rm{l}}}\csc {\lambda _3}a)\cos {\lambda _3}\\& (x - L + a + d) + \frac{{p{\tau _{\max }}}}{{{\lambda _3}{A_{\rm{p}}}}}\sin {\lambda _3}(x - L + a + d)+\\ & \frac{{T{E_{\rm{p}}}}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} \end{split} (46)
    \begin{split} \tau = &({\tau _{\rm{l}}}\csc {\lambda _3}a - {\tau _{\max }}\cot {\lambda _3}a)\sin {\lambda _3}(x - L + a + d) +\\ & {\tau _{\max }}\cos {\lambda _3}(x - L + a + d) \end{split} (47)

    求得\delta \geqslant {\delta _{\rm{f}}}范围内的表达式为

    \begin{split} \delta = & \left[ {\frac{T}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} - pd{\tau _{\rm{l}}}\left( {\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}} \right)} \right](x - L + d)+\\ & \frac{{p{\tau _{\rm{l}}}}}{2}\left( {\frac{1}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{1}{{{A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}}} \right){(x - L + d)^2} + {\delta _{\rm{f}}} \end{split} (48)
    {\sigma _{\rm{p}}} = \frac{{p{\tau _{\rm{l}}}}}{{{A_{\rm{p}}}}}(x - L) + \frac{T}{{{A_{\rm{p}}}}} (49)
    \tau = {\tau _{\rm{l}}} (50)

    根据式(8),代入各阶段钢筋应力表达式,可求得弹性段FRP筋伸长量为

    {u_{{\rm{p}}4 - 1}} = \frac{{kp{\tau _{\max }}}}{{\lambda _1^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{{T(L - e - a - d)}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (51)

    硬化段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}4 - 2}}

    {u_{{\rm{p}}4 - 2}} = \frac{{p{\tau _{\max }}(1 - k)}}{{\lambda _2^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{{Te}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (52)

    软化段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}4 - 3}}

    {u_{{\rm{p}}4 - 3}} = \frac{{p({\tau _{\max }} - {\tau _{\rm{l}}})}}{{\lambda _3^2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}} + \frac{{Ta}}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}} + {A_{\rm{c}}}{E_{\rm{c}}}}} (53)

    摩擦段FRP筋伸长量{u_{{\rm{p}}4 - 4}}

    {u_{{\rm{p}}4 - 4}} = \frac{T}{{{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}d - \frac{{p{\tau _{\max }}}}{{2{A_{\rm{p}}}{E_{\rm{p}}}}}{{\rm{d}}^2} (54)

    当轴向拉力T达到FRP筋抗拉强度时,FRP筋被拉断,试件宣布破坏,拉伸过程计算结束。

    需要指出的是,以上推导过程为基于构件混凝土拉伸过程中不发生开裂的情况进行。实际拉伸过程中,随着拉伸荷载的增大,混凝土会逐渐开裂。因此,将以上推导过程与混凝土开裂判别相结合。可以形成FRP筋/混凝土拉伸构件受力过程算法(如图10所示):(1) 构件初始化,给定混凝土、FRP筋几何尺寸,给定混凝土、FRP筋材料属性,给定FRP筋/混凝土黏结-滑移相应参数,根据FRP筋几何和材料参数确定构件最大拉伸荷载{T_{\rm{u}}}并将其分为n等分;(2) 分阶段加载过程,对每个荷载增量步,按照当前步拉伸荷载大小确定构件中黏结力、混凝土应力和FRP筋应力的分布,根据构件中部混凝土应力判断是否发生开裂,若发生开裂,则将构件长度减半,重复过程(2),若不发生开裂,计算构件相应力学量;(3) 进入下一个荷载增量步直至达到最大拉伸荷载{T_{\rm{u}}}

    图  10  FRP筋/混凝土轴拉构件开裂过程
    Figure  10.  Cracking process of a FRP bars/concrete tensile specimen

    需要指出的是,构件内混凝土最大拉应力{\sigma _{{\rm{c}} {\rm{max}}}}位于 x=0 处。当{\sigma _{{\rm{c}}{\rm{max}}}}等于混凝土抗拉强度{f_{\rm{t}}}时,构件将在 x=0 处发生开裂。开裂后重新选取相邻裂缝间的构件为研究对象,长度缩减为 L/2 ,继续施加轴向拉力。此算法产生的裂缝间距按指数形式减小。当轴向拉力T = 0时,裂缝间距2L的初始值取整个受拉构件的长度,随着开裂次数的增加,L的值将发生离散变化,大小为{2^{ - n}}Ln为开裂次数。

    为了对所提出的FRP筋/混凝土轴拉构件变形计算方法进行评估,本文收集国内外文献中8组FRP筋/混凝土拉伸试验数据进行对比。试件中FRP筋分为带肋型和不带肋型。试件的详细几何参数和材料参数如表1所示。

    表  1  FRP筋/混凝土轴拉试件几何及材料参数
    Table  1.  Geometric and material parameters of FRP bars/concrete axial tensile specimens
    ReferenceSpecimen2L/mmb/mmh/mmd/mm{f'_{\rm{c}}}/MPa{f_{\rm{t}}}/MPa{E_{\rm{c}}}/GPa{f_{{\rm{fu}}}}/MPa{E_{\rm{p}}}/GPa{\delta _1}/mm{\delta _{\rm{f}}}/mm
    [12] 13-170 1200 170 170 13.7 48.1 1.8 27.4 770 37.6 0.29 2.83
    16-170 1200 170 170 16.9 46.6 2.6 34.6 1030 41.7 0.29 2.83
    19-170 1200 170 170 19.1 56.2 2.1 33.3 637 40.8 0.29 2.83
    [21] C30-12A-100(1) 1000 100 100 13.0 37.7 2.8 34.8 983 50.3 0.29 2.83
    C85-16C-100(1) 1000 100 100 20.0 116.4 4.1 54.1 1236 63.8 1.50 10.00
    [22] C50/13/100 1500 100 100 12.7 52.0 2.9 36.2 792 42.9 1.50 10.00
    C50/19/150 1300 150 150 19.1 52.0 2.9 36.2 715 41.9 1.50 10.00
    C90/19/150 1300 200 200 19.1 91.0 5.2 48.3 715 41.9 1.50 10.00
    Notes:2L—Effective length of specimens; b, h—Width and height of cross sections, respectively; d—Perimeter of FRP bars; {f'_{\rm{c}}}—Compressive strength of concrete; {f_{\rm{t}}}—Tensile strength of concrete; {E_{\rm{c}}}, {E_{\rm{p}}}—Elastic modulus of concrete and FRP bars, respectively; {f_{\rm{fu}}}—Ultimate tensile strength of FRP bars; {\delta _1}, {\delta _{\rm{f}}}—Maximum slip in hardening stage and softening stage, respectively.
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    本文提出的简化模型涉及到切应力参数{\tau _{\max }}{\tau _{\rm{l}}}及滑移参数{\delta ^*}{\delta _1}{\delta _{\rm{f}}}。该模型通过将BPE修正模型中的非线性上升段简化为两个线性上升段得到。

    Rossetti等[23]对不同混凝土强度、纵筋表面光滑程度不同的非变形FRP筋进行拉拔试验,通过试验数据对BPE模型中参数进行标定,如表2所示。

    表  2  BPE模型黏结-滑移参数
    Table  2.  Bond-slip parameters for BPE model
    ParameterRough surface and medium strength concreteSmooth surface and medium strength concreteRough surface and low strength concreteRough surface and high strength concrete
    α 0.25 0.16 0.39 0.12
    { {\delta } }_{ {{1} } }/mm 0.29 0.42 0.61 0.24
    { {\delta } }_{ {{2} } }/mm 0.76 2.54 1.18 0.37
    { {\delta } }_{ {{3} } }/mm 2.83 4.23 3.74 3.79
    { {\tau } }_{ {{\rm{max}}} }/MPa 0.93 0.50 0.78 3.13
    Notes: \alpha —A constant which controls initial nonlinear curvature; {\delta _1}, {\delta _2}, {\delta _3}— Maximum slip at nonlinear ascent stage, constant maximum bond stress stage and linear descent stage, respectively; {\tau _{\max }}— Maximum bond stress.
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    已有试验结果[19]表明,FRP筋是否带肋对整体黏结-滑移影响较大,表2中未具体给出当FRP筋带肋时参数的取值方法。Harajli模型中的参数取值考虑了变形纵筋肋间距的影响:{\delta _1}{\rm{ = }} 0.15{c_0}{\delta _2}{\rm{ = }}0.35{c_0}{\delta _3}{\rm{ = }}{c_0}{\tau _{\max }} = 2.75\sqrt {{{f'}_{\rm{c}}}} {\tau _{\rm{l}}} = 0.35{\tau _{\max }}\alpha {\rm{ = }}0.3,式中:{c_0}为变形钢筋肋间净距;{f'_{\rm{c}}}为圆柱体混凝土抗压强度。若没有详细肋间净距,Harajli统一了取值方法,{\delta _1}{\delta _2}{\delta _3}分别取1.5 mm、3.5 mm和10.0 mm。

    在确定黏结-滑移参数时,本文综合考虑了上述研究结果,若FRP筋带肋,则参考Harajli取值方法;若FRP筋不带肋,则采用表2标定值。在选取的试件中,前4个试件为表面磨砂的FRP筋,后4个试件为带肋FRP筋。

    参数{\delta ^*}是本文为将非线性上升段简化为两个线性上升段设置的折点,已有文献中并没有该参数的取值建议。在黏结-滑移初期,由于筋材与混凝土黏结性能良好,其初始刚度较大,随着滑移不断进行,刚度也逐渐退化,因此参数{\delta ^*}应足够小以适应滑移阶段初期刚度大的要求。实际计算表明,当参数{\delta ^*}在0.005~0.05 mm内时,与试验结果均能吻合良好。在与试验结果比较和参数分析时,本文均选取{\delta ^*}=0.005 mm进行计算。

    图11为采用本文方法计算与表1中试件的试验轴力-平均应变曲线的对比。文献中并未给出详细的肋间净距,因此采用Harajli取值方法。另外在多数情况下,由于环境和材料等各种因素,混凝土轴拉构件在施加荷载前已产生部分收缩应变,使实际测得的构件第一次开裂拉力低于预期。本文根据Bischoff[24]提出的理论,将试验曲线中的收缩应变扣除,还原成无收缩试验曲线,方便系统比较。可以看出,本文计算结果与试验结果在初次开裂对应的轴向拉力和后续刚度变化方面均吻合良好,因此验证了本文方法的有效性。

    图  11  FRP筋/混凝土平均应力-平均应变计算值与试验值比较
    Figure  11.  Comparison of calculated and experimental average stress-average strain curves of FRP/concrete

    对影响拉伸刚化效应的一些参数进行敏感性分析,包括混凝土强度、配筋率和FRP筋弹性模量。以表1中试件C50/13/100试件的参数作为基准。

    图12为混凝土强度对FRP筋/混凝土拉伸刚化的影响。可以看出,混凝土强度增大时,FRP筋/混凝土构件初次开裂荷载相应增大,但与FRP筋之间的黏结效果没有显著提高,因此对拉伸刚化效应并不明显。

    图  12  混凝土强度对FRP筋/混凝土拉伸刚化的影响
    Figure  12.  Effect of concrete strength on tensile stiffening of FRP bars/concrete

    图13为配筋率对FRP筋/混凝土拉伸刚化的影响。由于在相同拉力作用下,配筋率高的构件能分担拉力的混凝土量小于配筋率低的构件,因此在相同黏结长度下,高配筋率构件的混凝土正应力远大于低配筋率构件,可以在初次开裂荷载中体现。可以看出,增大配筋率将减小拉伸刚化效应,但配筋率对初期刚度影响甚微。

    图  13  配筋率对FRP筋/混凝土拉伸刚化的影响
    Figure  13.  Effect of reinforcement ratio on tension stiffening of FRP bars/concrete

    图14为FRP筋弹性模量对FRP筋/混凝土拉伸刚化的影响。可以看出,弹性模量对构件的初期刚度和初次开裂荷载影响不大,但对后期刚度影响较大,且弹性模量越小,拉伸刚化效应越明显,与已有的试验结果一致[8,22]

    图  14  FRP筋弹性模量对FRP筋/混凝土拉伸刚化的影响
    Figure  14.  Effect of elastic modulus of FRP bars on tension stiffening of FRP bars reinforced concrete

    (1) 基于BPE改进模型提出的四线性简化黏结-滑移模型适用于纤维增强树脂复合材料(FRP)筋/混凝土黏结-滑移各阶段分析。该模型中弹性阶段结束时对应的滑移值{\delta ^*}建议取值在0.005~0.05 mm之间。

    (2) 基于简化黏结-滑移模型结合混凝土开裂判断准则提出的FRP筋/混凝土轴拉构件变形计算方法的计算结果与既有文献中试验结果吻合良好,能够有效确定轴拉构件变形过程中的刚度退化过程。

    (3) 参数分析表明,提高混凝土强度对于初次开裂荷载影响较大,但对黏结效果提高不明显,因此对拉伸刚化作用影响不大;保证截面尺寸不变时,由于分担拉力的混凝土随配筋率提高而减少,因此增大配筋率将减小拉伸刚化效应;FRP筋弹性模量对拉伸刚化效应影响明显。

  • 图  1   氨基功能化Fe3O4(NH2—Fe3O4)@聚乙二醇(PEG)@ZnO的制备

    Figure  1.   Synthesis of amino functionalized Fe3O4 (NH2—Fe3O4)@ polyethylene glycol(PEG)@ZnO

    图  2   NH2—Fe3O4@ZnO-1(a)、 NH2—Fe3O4@ZnO-2(b)、 NH2—Fe3O4@ZnO-3(c)、NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(d)和循坏后NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(e)复合材料的XRD图谱

    Figure  2.   XRD patterns of NH2—Fe3O4@ZnO-1(a), NH2—Fe3O4@ZnO-2(b), NH2—Fe3O4@ZnO-3(c), NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(d) and recycled NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(e) composites

    图  3   NH2—Fe3O4@ZnO-2(a)、NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(b)和循环后NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(c)复合材料的SEM图像及NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(d)复合材料的TEM图像

    Figure  3.   SEM images of NH2—Fe3O4@ZnO-2(a), NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(b) and recycled NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(c) composite, TEM image of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO(d) composite

    图  4   NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料的XPS图谱

    Figure  4.   XPS spectra of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite

    图  5   ZnO、NH2—Fe3O4@ZnO-2和NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料的紫外漫反射光图谱

    Figure  5.   Diffused reflectance spectra of ZnO, NH2—Fe3O4@ZnO-2 and NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composites

    图  6   NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料的磁滞回线

    Figure  6.   Magnetic hysteresis loop of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite

    图  7   不同Fe与Zn原子比(n(Fe)∶n(Zn))对NH2—Fe3O4@ZnO复合材料光催化降解罗丹明B(RhB)的影响

    Figure  7.   Effect of different atomic ratios of Fe to Zn(n(Fe)∶n(Zn)) on degradation of Rhodamine B(RhB) by NH2—Fe3O4@ZnO composite

    图  8   不同合成温度对NH2—Fe3O4@ZnO-2复合材料光催化降解RhB的影响

    Figure  8.   Effect of different synthesis temperatures on degradation of RhB by NH2—Fe3O4@ZnO-2 composite

    图  9   表面活性剂种类对NH2—Fe3O4@ZnO-2复合材料光催化降解RhB的影响

    Figure  9.   Effect of different surfactant types on degradation of RhB by NH2—Fe3O4@ZnO-2 composite

    图  10   PEG-400用量对NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料光催化降解RhB的影响

    Figure  10.   Effect of different PEG-400 dosages on degradation of RhB by NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite

    图  11   NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料光催化降解RhB拟一级动力学曲线

    Figure  11.   Pseudo first-order kinetic curves of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite degrading RhB

    图  12   NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料光催化降解RhB的循环使用性能

    Figure  12.   Reusability of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite for degradation of RhB

    表  1   NH2—Fe3O4@ZnO和NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料配比

    Table  1   Component contents of NH2—Fe3O4@ZnO and NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite

    Samplen(Fe)∶n(Zn)NH2—Fe3O4/gZn(NO3)2·6H2O/gPEG-400/mL
    NH2—Fe3O4@ZnO-11∶100.07732.970
    NH2—Fe3O4@ZnO-21∶150.07734.455
    NH2—Fe3O4@ZnO-31∶200.07735.940
    NH2—Fe3O4@PEG@ZnO1∶150.07734.45515
    Note: n(Fe) : n(Zn)—Atomic ratio of Fe to Zn.
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    表  2   NH2—Fe3O4@ZnO-2和NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料比表面积

    Table  2   BET surface areas of NH2—Fe3O4@ZnO-2 and NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composites

    CatalystBET surface area/(m2·g−1)
    NH2—Fe3O4@ZnO-20.0756
    NH2—Fe3O4@PEG@ZnO11.43
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    表  3   NH2—Fe3O4@PEG@ZnO复合材料光催化降解RhB拟一级动力学方程及参数

    Table  3   Pseudo first-order kinetic equations and parameters of NH2—Fe3O4@PEG@ZnO composite degrading RhB

    CompositeKinetic equationsR2K/min−1
    NH2—Fe3O4 Y=0.0049x+0.0073 0.8288 0.0049
    ZnO Y=0.0859x+0.0028 0.9841 0.0859
    NH2—Fe3O4 @ZnO-2 Y=0.1220x+0.1135 0.9115 0.1220
    NH2—Fe3O4@PEG@ZnO Y=0.2016x+0.1160 0.9669 0.2016
    Notes: R2—Correlation coefficient; K—Apparent rate constant.
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  • [1]

    CHEN J, CHAO F, MU X, et al. ZnIn2S4/UiO-66-(SH)2 composites as efficient visible-light photocatalyst for RhB degradation[J]. Inorganic Chemistry Communications,2019,102:25-29. DOI: 10.1016/j.inoche.2019.02.008

    [2]

    REDDY P A K, RDEEY P V L, KWON E, et al. Recent advances in photocatalytic treatment of pollutants in aqueous media[J]. Environment International,2016,91:94-103. DOI: 10.1016/j.envint.2016.02.012

    [3]

    TONG H, OUYANG S, BI Y, et al. Nano-photocatalytic materials: Possibilities and challenges[J]. Advanced Materials,2012,24(2):229-251. DOI: 10.1002/adma.201102752

    [4]

    CHEN X, SU T, CHEN Y, et al. D-ribose as a contributor to glycated haemoglobin[J]. EBioMedicine,2017,25:143-153. DOI: 10.1016/j.ebiom.2017.10.001

    [5]

    MISHRA M, CHUN D. α-Fe2O3 as a photocatalytic material: A review[J]. Applied Catalysis A: General,2015,498:126-141. DOI: 10.1016/j.apcata.2015.03.023

    [6]

    CHEN D, HUANG F, REN G, et al. ZnS nano-architectures: Photocatalysis, deactivation and regeneration[J]. Nanoscale,2010,2(10):2062-2064. DOI: 10.1039/c0nr00171f

    [7]

    GHAFURI H, DEHGHANI M, RASHIDIZADEH A, et al. Synthesis and characterization of magnetic nanocomposite Fe3O4@TiO2/Ag, Cu and investigation of photocatalytic activity by degradation of rhodamine B (RhB) under visible light irradiation[J]. Optik,2019,179:646-653. DOI: 10.1016/j.ijleo.2018.10.180

    [8]

    SIWIŃSKA-STEFAŃSKA K, KUBIAK A, PIASECKI A, et al. Hydrothermal synthesis of multifunctional TiO2-ZnO oxide systems with desired antibacterial and photocatalytic properties[J]. Applied Surface Science,2019,463:791-801. DOI: 10.1016/j.apsusc.2018.08.256

    [9]

    LIU Y, ZHANG Q, XU M, et al. Novel and efficient synthesis of Ag-ZnO nanoparticles for the sunlight-induced photocatalytic degradation[J]. Applied Surface Science,2019,476:632-640. DOI: 10.1016/j.apsusc.2019.01.137

    [10]

    ATLA S B, LIN W R, CHIEN T C, et al. Fabrication of Fe3O4/ZnO magnetite core shell and its application in photocatalysis using sunlight[J]. Materials Chemistry and Physics,2018,216:380-386. DOI: 10.1016/j.matchemphys.2018.06.020

    [11]

    WANG J, YANG J, LI X, et al. Preparation and photocatalytic properties of magnetically reusable Fe3O4@ZnO core/shell nanoparticles[J]. Physica E: Low-dimensional Systems and Nanostructures,2016,75:66-71. DOI: 10.1016/j.physe.2015.08.040

    [12] 胡亚一, 陈嘉磊, 刘琦, 等. 杂多酸离子液体负载氨基化Fe3O4磁性复合材料的制备及其超声辅助催化脱硫性能[J]. 复合材料学报, 2020, 37(3):650-661.

    HU Y Y, CHEN J L, LIU Q, et al. Preparation of heteropoly acid ionic liquids supported amino-functionalized Fe3O4 magnetic composite and its catalytic property for ultrasound-assisted desulfurization[J]. Acta Materiae Compositae Sinica,2020,37(3):650-661(in Chinese).

    [13] 王燕, 叶思, 吕珊珊, 等. 磁性Fe3O4@离子印迹聚(MMA-HPMA-DVB)复合材料的合成及其对水中Ni(Ⅱ)选择性吸附[J]. 复合材料学报, 2017, 34(12):2846-2855.

    WANG Y, YE S, LV S S, et al. Preparation of ion imprinted Fe3O4@IIP(MMA- HPMA-DVB) magnetic composite and its s-elective adsorption to Ni(Ⅱ)[J]. Acta Materiae Compositae Sinica,2017,34(12):2846-2855(in Chinese).

    [14]

    LIU K, QIN Y, MUHAMMAD Y, et al. Effect of Fe3O4 content and microwave reaction time on the properties of Fe3O4/ZnO magnetic nanoparticles[J]. Journal of Alloys and Compounds,2019,781:790-799. DOI: 10.1016/j.jallcom.2018.12.085

    [15]

    HABIBI-YANGJEH A, SHEKOFTEH-GOHARI M. Synthesis of magnetically recoverable visible-light-induced photocatalysts by combination of Fe3O4/ZnO with BiOI and polyaniline[J]. Progress in Natural Science: Materials International,2019,29(2):145-155.

    [16]

    ZHANG L, DONG B, XU L, et al. Three-dimensional ordered ZnO-Fe3O4 inverse opal gas sensor toward trace concentration acetone detection[J]. Sensors and Actuators B: Chemical,2017,252:367-374. DOI: 10.1016/j.snb.2017.05.167

    [17]

    ZENG J, LI Z, PENG H, et al. Core-shell Sm2O3@ZnO nano-heterostructure for the visible light driven photocatalytic performance[J]. Colloids and Surfaces A: Physicochemical and Engineering Aspects,2019,560:244-251.

    [18]

    ZAINURI N Z, HAIROM N H H, SIDIK D A B, et al. Palm oil mill secondary effluent (POMSE) treatment via photocatalysis process in presence of ZnO-PEG nanoparticles[J]. Journal of Water Process Engineering,2018,26:10-16. DOI: 10.1016/j.jwpe.2018.08.009

    [19] 龙泽清. Fe掺纳米ZnO及Fe3O4/ZnO的制备及光催化性能研究[D]. 太原: 中北大学, 2016.

    LONG Z Q. A research on the preparation and photocatalytic performance of Fe-doped ZnO and Fe3O4/ZnO[D]. Taiyuan: North University of China, 2016(in Chinese).

    [20]

    DIKICI T, DEMIRCI S. Influence of thermal oxidation temperature on the microstructure and photoelectrochemical properties of ZnO nanostructures fabricated on the zinc scraps[J]. Journal of Alloys and Compounds,2019,779:752-761. DOI: 10.1016/j.jallcom.2018.11.241

    [21]

    SARANYA A, DEVASENA T, SIVARAM H, et al. Role of hexamine in ZnO morphologies at different growth temperature with potential application in dye sensitized solar cell[J]. Materials Science in Semiconductor Processing,2019,92:108-115. DOI: 10.1016/j.mssp.2018.03.028

    [22]

    HOLI A M, ZAINAL Z, AYAL A K, et al. Ag2S/ZnO nanorods composite photoelectrode prepared by hydrothermal method based on influence of growth temperature[J]. Optik,2019,184:473-479.

    [23]

    VIDYASAGAR C C, ARTHOBA NAIK Y. Surfactant (PEG 400) effects on crystallinity of ZnO nanoparticles[J]. Arabian of Chemistry,2016,9(4):507-510. DOI: 10.1016/j.arabjc.2012.08.002

    [24] 张丽, 阎建辉, 周民杰, 等. 高比表面空心球状ZnO/ZnAI2O4复合光催化剂制备及活性[J]. 无机化学学报, 2012, 28(9):1827-1834.

    ZHANG L, YAN J H, ZHOU M J, et al. Preparation and photocatalytic property of hollow sphere-like ZnO/ZnAI2O4 composite photocatalysts with high specific surface area[J]. Chinese Journal of Inorganic Chemistry,2012,28(9):1827-1834(in Chinese).

    [25]

    ZHENG W, DING R, YAN X, et al. PEG induced tunable morphology and band gap of ZnO[J]. Materials Letters,2017,201:85-88. DOI: 10.1016/j.matlet.2017.04.133

    [26]

    DEHGHAN S, KAKAVANDI B, KALANT-ARY R R. Heterogeneous sonocatalytic degradation of amoxicillin using ZnO@Fe3O4 magnetic nanocomposite: Influential factors, reusability and mechanisms[J]. Journal of Molecular Liquids,2018,264:98-109. DOI: 10.1016/j.molliq.2018.05.020

    [27]

    LIU Y, LIU G, XU J, et al. Distraction osteogenesis in the dog mandible under 60-Gy irradiation[J]. Oral Surgery, Oral Medicine, Oral Pathology and Oral Radiology,2012,113(2):183-187. DOI: 10.1016/j.tripleo.2011.01.041

    [28]

    CHEN Y F, TAN L L, LIU J M, et al. Calix[4]arene based dye-sensitized Pt@UiO-66-NH2 metal-organic framework for efficient visible-light photocatalytic hydrogen production[J]. Applied Catalysis B: Environmental,2017,206:426-433. DOI: 10.1016/j.apcatb.2017.01.040

  • 期刊类型引用(12)

    1. 李杉杉,尚诗杰,王娜娜,乔子航,周存. 对位芳纶纤维界面改性技术研究进展. 复合材料学报. 2025(03): 1192-1206 . 本站查看
    2. 梁桂龙,丛庆,李旭,王继辉. 混杂纤维复合材料螺旋桨的铺层结构设计与模压成型工艺. 复合材料科学与工程. 2024(04): 83-89 . 百度学术
    3. 武海生,罗锦涛,顾轶卓,孙天峰,刘佳,姚旗,黎昱. 高模量碳纤维复合材料管件高低温交变环境结构稳定性研究. 复合材料科学与工程. 2024(09): 87-91 . 百度学术
    4. 张忠,许家婧,曹小建,王艳超,朱军,姚潞. 基于增量微分求积单元法的功能梯度材料夹层板非线性瞬态传热分析. 复合材料学报. 2024(11): 6284-6296 . 本站查看
    5. 张前,吴江涛,罗赞才,杨泽星,向龙. 基于“离位”增韧的军用方舱CF-AF蜂窝夹芯架构耐撞击的研究. 纤维复合材料. 2024(04): 8-12 . 百度学术
    6. 石姗姗,吕超雨,吕航宇,程功,孙直. 具有Kevlar短纤维界面增韧的碳纤维/铝蜂窝夹芯板冲击后压缩性能. 复合材料学报. 2023(02): 771-781 . 本站查看
    7. 陈文,赵月青,韩舒,宋非,陈萍. 复合材料U形混杂夹层结构固化变形及控制研究. 高科技纤维与应用. 2023(01): 54-60 . 百度学术
    8. 彭新龙. 玻璃纤维对乙烯基酯复合材料层间性能的影响. 热固性树脂. 2023(03): 49-54 . 百度学术
    9. 李宗权,张胜兰,杨稳. 蜂窝夹层结构冲击试验与仿真研究综述. 复合材料科学与工程. 2022(03): 121-128 . 百度学术
    10. 刘军,张宝东,赵冰洁,李根群,邓永刚. 纤维类型及取向对纤维-UHPC基体拔出性能影响研究. 材料科学与工艺. 2022(03): 36-43 . 百度学术
    11. 郑昊,李岩,涂昊昀. 短纤维插层碳纤维/环氧树脂复合材料层间性能. 复合材料学报. 2022(08): 3674-3683 . 本站查看
    12. 卫海. 轻量化碳纤维夹芯结构复合材料在轨道交通领域研究进展. 粘接. 2022(09): 73-76 . 百度学术

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出版历程
  • 收稿日期:  2019-07-17
  • 录用日期:  2019-10-16
  • 网络出版日期:  2019-11-06
  • 刊出日期:  2020-07-14

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